Difraksi: Perbedaan antara revisi
Konten dihapus Konten ditambahkan
Wagino Bot (bicara | kontrib) k minor cosmetic change |
Tidak ada ringkasan suntingan Tag: Suntingan perangkat seluler Suntingan peramban seluler |
||
(12 revisi perantara oleh 9 pengguna tidak ditampilkan) | |||
Baris 1:
▲[[Berkas:DiffractionSingleSlit Anim.gif|thumb|300px|Prinsip Huygens.]]
'''Difraksi''' atau disebut juga '''lenturan''' adalah kecenderungan gelombang yang dipancarkan dari sumber melewati celah yang terbatas untuk menyebar ketika merambat. Menurut prinsip Huygens, setiap titik pada front gelombang cahaya dapat dianggap sebagai sumber sekunder gelombang bola.
▲[[Berkas:Two-Slit Diffraction.png|thumb|300px|Difraksi]]
Gelombang ini merambat ke luar dengan kecepatan karakteristik gelombang. Gelombang yang dipancarkan oleh semua titik pada muka gelombang mengganggu satu sama lain untuk menghasilkan gelombang berjalan. Prinsip Huygens juga berlaku untuk gelombang elektromagnetik.
== [[Difraksi Fresnel]] ==
[[Berkas:Diffraction geometry.svg|
'''Difraksi Fresnel''' adalah pola [[gelombang]] pada titik ''(x,y,z)'' dengan persamaan:
Baris 13:
di mana:
:<math> r=\sqrt{(x-x')^2+(y-y')^2+z^2} </math>
:<math> i \,</math>
== [[Difraksi Fraunhofer]] ==
Dalam [[teori difraksi skalar]] (en:''scalar diffraction theory''), [[Difraksi Fraunhofer]] adalah pola [[gelombang]] yang terjadi pada [[jarak jauh]] (en:''far field'') menurut persamaan integral [[difraksi Fresnel]] sebagai berikut:
:<math>U(x,y) = \frac{e^{i k z} e^{\frac{ik}{2z} (x^2 + y^2)}}{i \lambda z} \iint_{-\infty}^{\infty} \,u(x',y') e^{-i \frac{2\pi}{\lambda z}(x' x + y' y)}dx'\,dy'.</math>
|last = Goodman
|first = Joseph
Baris 32:
|doi =
|id =
|isbn = 0-
Persamaan di atas menunjukkan bahwa pola [[gelombang]] pada [[difraksi Fresnel]] yang [[skalar]] menjadi [[planar]] pada [[difraksi Fraunhofer]] akibat jauhnya [[bidang pengamatan]] dari [[bidang halangan]].
== [[Difraksi celah tunggal]] ==
[[Berkas:Wave Diffraction 4Lambda Slit.png|
[[Berkas:diffraction1.png|
Sebuah celah panjang dengan lebar ''infinitesimal'' akan mendifraksi [[sinar]] [[cahaya]] insiden menjadi deretan [[gelombang]] ''circular'', dan [[muka gelombang]] yang lepas dari celah tersebut akan berupa [[gelombang]] silinder dengan [[intensitas]] yang ''uniform''.
Baris 70:
== [[Difraksi celah ganda]] ==
[[Berkas:Single & double slit experiment.jpg|
[[Berkas:Young Diffraction.png|
Pada [[mekanika kuantum]], [[eksperimen celah ganda]] yang dilakukan oleh [[Thomas Young]] menunjukkan sifat yang tidak terpisahkan dari [[cahaya]] sebagai [[gelombang]] dan [[partikel]]. Sebuah sumber [[cahaya]] koheren yang menyinari [[bidang halangan]] dengan dua celah akan membentuk pola [[interferensi]] [[gelombang]] berupa pita [[cahaya]] yang terang dan gelap pada [[bidang pengamatan]], walaupun demikian, pada [[bidang pengamatan]], [[cahaya]] ditemukan terserap sebagai [[partikel]] diskrit yang disebut [[foton]].<ref>{{cite book
| last = Darling
| first = David
| authorlink =
| coauthors =
| title = Wave
| work = The Internet Encyclopedia of Science
| publisher = The Worlds of David Darling
Baris 112:
== [[Difraksi celah majemuk]] ==
[[Berkas:Diffraction2vs5.jpg|
[[Berkas:Diffraction-red laser-diffraction grating PNr°0126.jpg|
[[Berkas:Diffraction 150 slits.jpg|
[[Berkas:TwoSlitInterference.svg|
'''Difraksi celah majemuk''' (en:'''''Diffraction grating''''') secara matematis dapat dilihat sebagai [[interferensi]] banyak [[titik sumber]] [[cahaya]], pada kondisi yang paling sederhana, yaitu yang terjadi pada dua celah dengan pendekatan Fraunhofer, perbedaan jarak antara dua celah dapat dilihat pada [[bidang pengamatan]] sebagai berikut:
Baris 147:
== Referensi ==
{{reflist}}
[[Kategori:Difraksi| ]]
|