Fungsi partisi (mekanika statistika): Perbedaan antara revisi

Jelajahi riwayat secara interaktif

← Revisi sebelumnya

Konten dihapus Konten ditambahkan

VisualTeks wiki

Revisi per 29 Februari 2012 13.10 sunting Ariyanto (bicara \| kontrib) Pengurus 67.124 suntingan k menambahkan Kategori:Fisika menggunakan HotCat ← Revisi sebelumnya		Revisi terkini sejak 26 Desember 2023 13.52 sunting balikkan Jessy rizkita (bicara \| kontrib) 116 suntingan Fitur saranan suntingan: 2 pranala ditambahkan. Tag: VisualEditor Suntingan perangkat seluler Suntingan peramban seluler Tugas pengguna baru Disarankan: tambahkan pranala
(22 revisi perantara oleh 11 pengguna tidak ditampilkan)
Baris 1: '''Fungsi partisi''' merupakan suatu fungsi yang menjelaskan sifat-sifat [[~~statistika\|~~statistika]] suatu sistem dalam [[Kesetimbangan termodinamik\|kesetimbangan termodinamika]]. [[Fungsi (matematika)\|Fungsi]] ini bergantung pada suhu dan parameter-parameter lainnya, seperti volum dan tekanan gas. Kebanyakan variabel-variabel [[~~Termodinamika\|~~termodinamika]] dari suatu sistem, seperti [[Energi dalam\|energi]], [[~~Energi bebas\|~~energi bebas]], [[~~entropi\|~~entropi]], dan [[tekanan]] dapat diekspresikan dalam bentuk fungsi partisi atau [[turunan]]nya. Terdapat beberapa jenis fungsi partisi, masing-masing berhubungan dengan jenis [[~~ensembel statistika\|~~ensembel statistika]] atau energi bebas yang berbeda. '''Fungsi partisi kanonik''' diaplikasikan pada ensembel kanonik, ~~dimana~~di mana sistem dapat mempertukarkan [[kalor\|panas]] dengan lingkungan pada suhu, volum, dan jumlah partikel tetap. '''Fungsi partisi kanonik ~~agung~~besar''' diaplikasikan pada ensembel kanonik ~~agung~~besar, ~~dimana~~di mana sistem dapat mempertukarkan panas maupun partikel dengan lingkungan pada suhu, volum, dan [[~~Potensial kimia\|~~potensial kimia]] tetap. Jenis lain dari fungsi partisi dapat didefinisikan untuk masing-masing keadaan yang berbeda. == Fungsi partisi kanonik ==▼ ~~[[en:Partition function (statistical mechanics)]]~~ === Definisi ===▼ ▲==Fungsi partisi kanonik== ▲===Definisi=== Sebagai asumsi awal, dibuat sebuah sistem yang besar secara termodinamika yang memiliki kontak yang konstan secara termal dengan lingkungan, dengan suhu ''T'', serta dengan volum dan jumlah partikel tetap. Jenis sistem tersebut disebut ensembel kanonik. Mari kita tandai dengan  ''s''  ( ''s'' = 1, 2, 3, ...) sebagai keadaan ''eksak'' ([[keadaan mikro]]) yang dapat terpenuhi oleh sistem. Energi total sistem ketika keadaan mikro ''s'' terpenuhi kita sebut sebagai  ''E''<sub>s</sub> . Secara umum, keadaan mikro dapat dikatakan analog dengan keadaan diskrit ([[Keadaan kuantum\|kuantum]]) suatu sistem. Baris 12 ⟶ 10: : <math> Z = \sum_{s} e^{- \beta E_s}</math> , ~~dimana~~di mana "suhu inversi", [[Beta termodinamika\|''~~β~~β'']], secara konvensional didefinisikan sebagai : <math>\beta \equiv \frac{1}{k_BT}</math> dengan  ''k''<sub>B</sub>  sebagai [[tetapan Boltzmann]].  exp(~~–β~~–β·''E''<sub>s</sub>)  diketahui sebagai [[faktor Boltzmann]]. Pada sistem dengan berbagai keadaan kuantum  ''s''  namun memiliki nilai  ''E''<sub>s</sub>  yang sama, dapat dikatakan bahwa [[tingkat energi]] sistem terdegenerasi. Pada kasus ~~dimana~~di mana tingkat-tingkat energi terdegenerasi, kita dapat menuliskan fungsi partisi dalam bentuk kontribusi dari tingkat-tingkat enrgi (ditandai dengan ''j'') sebagai berikut: : <math> Z = \sum_{j} g_j \cdot e^{- \beta E_j}</math> , ~~dimana~~di mana  ''g''<sub>j</sub>  merupakan faktor degenerasi, atau jumlah keadaan kuantum ''s'' yang memiliki tingkat energi sama,  ''E''<sub>j</sub> = ''E''<sub>s</sub> . Perlakuan ~~diatas~~di atas dapat diaplikasikan pada [[mekanika statistika]] ''kuantum'', ~~dimana~~di mana sistem fisis dalam sebuah kotak dengan ukuran terbatas akan memiliki himpunan [[keadaan eigen]] [[energi]] yang khas, yang mana dapat kita gunakan seperti keadaan ''s'' ~~diatas~~di atas. Dalam mekanika statistika ''klasik'', belum tentu tepat jika kita mengekspresikan fungsi partisi sebagai jumlah dari keadaan-keadaan diskrit, seperti yang telah kita lakukan sebelumnya pada mekanika statistika kuantum. Dalam [[mekanika klasik]], variabel-variabel posisi dan momentum suatu partikel dapat bervariasi secara ~~kontinyu~~kontinu, jadi himpunan keadaan mikronya tak berhingga. Pada kasus ini kita harus menjelaskan fungsi partisi menggunakan suatu [[integral]] dibandingkan dengan cara penjumlahan. Sebagai contoh, fungsi partisi suatu gas dengan jumlah ''N'' partikel adalah : <math>Z=\frac{1}{N! h^{3N}} \int \, \exp[-\beta H(p_1 \cdots p_N, x_1 \cdots x_N)] \; \mathrm{d}^3p_1 \cdots \mathrm{d}^3p_N \, \mathrm{d}^3x_1 \cdots \mathrm{d}^3x_N </math> di mana ~~dimana~~ ::<math>p_i</math> adalah momentum partikel ::<math>x_i</math> adalah posisi partikel Baris 32 ⟶ 30: :: ''H''  merupakan [[Hamiltonian]] klasik. Alasan untuk faktor ''N''! didiskusikan pada bagian di [[#Fungsi partisi subsistem\|bawah]] ini. Untuk penyederhanaan, kita akan menggunakan bentuk diskrit fungsi partisi dari artikel ini. Tujuan kita adalah untuk menerapkan fungsi diskrit ke dalam bentuk ~~kontinyu~~kontinu secara seimbang. Faktor tetapan ekstra ditambahkan pada bagian penyebut. Hal ini disebabkan karena, tidak seperti bentuk diskrit, bentuk ~~kontinyu~~kontinu yang ditampilkan ~~diatas~~di atas tidak ''tanpa dimensi''. Untuk membuatnya menjadi kuantitas tanpa dimensi, kita harus membaginya dengan <math>h^{3N}</math> ~~dimana~~di mana  ''h''  adalah [[tetapan Planck]]. === Arti dan peranan penting === Dari penjelasan ~~diatas~~di atas, mungkin belum terlihat jelas mengapa fungsi partisi merupakan suatu kuantitas yang begitu penting. Pertama, mari kita lihat apa yang terdapat didalamnya. Fungsi partisi adalah sebuah fungsi dari suhu ''T'' dan energi keadaan mikro ''E''<sub>1</sub>, ''E''<sub>2</sub>, ''E''<sub>3</sub>, dst. Energi keadaan mikro ditetapkan dengan variabel termodinamika lainnya, seperti jumlah partikel dan volum, serta kuantitas mikroskopik (seperti massa konstituen partikel). Kebergantungan terhadap variabel mikroskopik ini merupakan titik tengah dari mekanika statistik. Dengan menggunakan model konstituen mikroskopik suatu sistem, seseorang dapat menghitung energi keadaan mikro, kemudian fungsi partisi, dan selanjutnya dan selanjutnya dapat menghitung semua sifat termodinamika pada suatu sistem. Fungsi partisi dapat berhubungan dengan sifat-sifat termodinamika karena merupakan makna statistik yang sangat penting. ~~Kebolehjadian~~Probabilitas ''P<sub>s</sub> suatu sistem untuk memenuhi keadaan mikro ''s'' adalah : <math>P_s = \frac{1}{Z} e^{- \beta E_s}. </math> <math>e^{- \beta E_s} </math> adalah [[faktor Boltzmann]]. (Untuk penurunan lebih ~~detil~~detail, lihat [[ensembel kanonik]]). Fungsi partisi memegang peranan dalam tetapan normalisasi, untuk memastikan jumlah nilai kebolehjadian adalah satu: : <math>\sum_s P_s = \frac{1}{Z} \sum_s e^{- \beta E_s} = \frac{1}{Z} Z = 1. </math> Inilah alasan mengapa menyebut ''Z'' "fungsi partisi": karena dapat menyatakan bagaimana kebolehjadian terpartisi (terbagi-bagi) dalam keadaan mikro yang berbeda-beda, berdasarkan nilai energi masing-masing. Huruf ''Z'' berasal dari kata dalam bahasa [[Jerman]] ''Zustandssumme'', "jumlah seluruh keadaan". Notasi ini juga menjelaskan arti penting lainnya dari fungsi partisi sebuah sistem: ia dapat menghitung jumlah keadaan suatu sistem dapat terpenuhi. Oleh karena itu, jika semua keadaan memiliki kebolehjadian yang sama (serta energi sama), fungsi partisi merupakan jumlah total dari keadaan-keadaan yang memungkinkan. === Menghitung energi total termodinamika === Untuk menjelaskan lebih dalam mengenai fungsi partisi, mari kita hitung nilai termodinamika energi total. Perhitungan ini dilakukan dengan menyederhanakan nilai yang diharapkan atau ensembel rata-rata untuk energi. Jumlah energi keadaan mikro ditentukan dengan nilai kebolehjadian masing-masing: : <math>\langle E \rangle = \sum_s E_s P_s = \frac{1}{Z} \sum_s E_s e^{- \beta E_s} = - \frac{1}{Z} \frac{\partial}{\partial \beta} Z(\beta, E_1, E_2, \cdots) = - \frac{\partial \ln Z}{\partial \beta} </math> atau, ekovalen dengan: : <math>\langle E\rangle = k_B T^2 \frac{\partial \ln Z}{\partial T}.</math> Perlu dicatat bahwa energi keadaan mikro bergantung pada λ dengan cara : <math>E_s = E_s^{(0)} + \lambda A_s \qquad \mbox{for all}\; s </math> kemudian nilai ''A'' yang diharapkan adalah : <math>\langle A\rangle = \sum_s A_s P_s = -\frac{1}{\beta} \frac{\partial}{\partial\lambda} \ln Z(\beta,\lambda).</math> Persamaan di atas menunjukkan kepada kita metode untuk menghitung nilai yang diharapkan untuk sejumlah kuantitas mikroskopik. Pertama-tama ditambahkan secara artifisial kuantitas energi keadaan mikro (atau dalam bahasa mekanika kuantum disebut Hamiltonian). Setelah itu dihitung fungsi partisi yang baru dan nilai yang diharapkan, dan menetapkan nilai λ menjadi nol pada hasil akhir. Hal ini merupakan analog terhadap metode [[medan sumber]] yang digunakan dalam [[formulasi integral jalur]] [[teori medan kuantum]]. === Hubungan dengan variabel termodinamika === Pada bagian ini, kita akan menyatakan hubungan antara fungsi partisi dengan berbagai parameter termodinamika suatu sistem. Hasil yang didapatkan bisa diturunkan dengan metode pada bagian sebelumnya serta dengan berbagai hubungan termodinamika. Seperti yang sudah kita ketahui, energi termodinamika adalah: : <math>\langle E \rangle = - \frac{\partial \ln Z}{\partial \beta}.</math> [[Variansi]] energi (atau "fluktuasi energi") adalah : <math>\langle (\Delta E)^2 \rangle \equiv \langle (E - \langle E\rangle)^2 \rangle = \frac{\partial^2 \ln Z}{\partial \beta^2}.</math> [[Kapasitas kalor]] adalah : <math>C_v = \frac{\partial \langle E\rangle}{\partial T} = \frac{1}{k_B T^2} \langle (\Delta E)^2 \rangle.</math> [[Entropi]] adalah : <math>S \equiv -k_B\sum_s P_s\ln P_s= k_B (\ln Z + \beta \langle E\rangle)=\frac{\partial}{\partial T}(k_B T \ln Z) =-\frac{\partial A}{\partial T}</math> di mana ''A'' adalah [[energi bebas Helmholtz]] yang didefinisikan sebagai ''A = U - TS'', di mana ''U=<E>'' merupakan energi total dan ''S'' adalah [[entropi]], jadi : <math>A = \langle E\rangle -TS= - k_B T \ln Z.</math> === Fungsi partisi subsistem === Kita anggap bahwa sistem terbagi menjadi ''N'' (buah sub-sistem) dengan mengabaikan energi interaksi. Jika fungsi partisi masing-masing sub-sistem adalah ζ<sub>1</sub>, ζ<sub>2</sub>, ..., ζ<sub>N</sub>, maka fungsi partisi untuk sistem secara keseluruhan adalah ''produk'' dari masing-masing fungsi partisi: : <math>Z =\prod_{j=1}^{N} \zeta_j.</math> Jika sub-sistem memiliki sifat fisis yang sama, maka fungsi partisi mereka setara, ζ<sub>1</sub> = ζ<sub>2</sub> = ... = ζ, di mana : <math>Z = \zeta^N.</math> Bagaimanapun, terdapat suatu pengecualian terhadap aturan tersebut. Jika sub-sistem merupakan partikel identik, dalam logika [[mekanika kuantum]] tidak mungkin dapat dibedakan bahkan dalam hal yang dasar, fungsi partisi total harus dibagi dengan ''N''! (''N'' [[faktorial]]): : <math>Z = \frac{\zeta^N}{N!}.</math> Hal tersebut dilakukan untuk memastikan bahwa kita tidak menghitung secara ganda jumlah keadaan mikro. Ketika hal tersebut dirasa merupakan persyaratan yang aneh, maka perlu dibuat suatu eksistensi yang merupakan batas termodinamika dari suatu sistem. Hal ini diketahui sebagai [[paradoks Gibbs]]. {{Authority control}} [[Kategori:Fisika]]